Geophysikalische Messungen am Zentrum am Berg

Ein Grundriss des Zentrums ist Abb. 1 entnehmbar. Die Anlage befindet sich auf der Etage „Dreikönig“ und besteht im wesentlichen aus zwei Tunneltypen, zweispurigen Straßen- sowie einspurigen Eisenbahntunneln. Es wurden jeweils zwei Röhren jedes Tunneltyps gebaut, die über Querschläge miteinander verbunden sind. Alle Tunnel laufen in einem Kreuzungsbereich zusammen und sind über einen Verbindungstunnel an das bereits zuvor bestehende Stollensystem angeschlossen. Der prominenteste Stollen, genannt „Presserstollen“, verläuft in Nord-Süd-Richtung durch die gesamte Etage und steht ebenfalls zu Versuchszwecken zur Verfügung.

Der Erzberg ist der Norischen Decke, der hangenden Einheit der östlichen Grauwackenzone zuzuordnen. Diese Decke setzt sich aus ordovizischen bis karbonen Metasedimenten, -vulkaniten und Karbonaten zusammen [12]. Die auftretenden Formationen in diesem Deckenbereich sind (vom Liegenden zum Hangenden, nach Schönlaub [13]): Blasseneck Porphyroid, metamorphe Kieselschiefer und karbonathältige klastische Sedimente, ein zeitliches Äquivalent des Polsterquarzits. Diese sind von devonischen Karbonaten (Sauberger Kalk) transgressiv überdeckt. Die erzführenden Schichten des Gebiets, Siderit und Ankerit, treten im Anlagenbereich stellenweise als dünne mineralisierte Lagen auf. Im Hangenden lagert die Eisenerz-Formation, die aus graphitführenden, violetten und grünen Metasedimenten zusammengesetzt ist.

Der Erzberg ist tektonisch in zwei Schollen zerlegt, deren Scherzone als „Christof-Hauptverwurf“ bezeichnet wird [13]. Auch am Zentrum am Berg ist diese Störung anzutreffen und führt stellenweise zu einer starken Zerlegung des Gebirges.

Um die In-situ-Bedingungen des Gebirges vor dem Tunnelausbruch zu charakterisieren, wurden refraktionstomographische Messungen entlang zweier Profile durchgeführt. Das erste Profil (72 Geophone in 2 m Distanz, 38 Schusspunkte im 4 m Abstand) wurde im Presserstollen und angrenzenden Kerpelyflügel vor Errichtung des Verbindungstunnels ausgelegt, das zweite Profil (48 Geophone in 1 m Distanz) befand sich im Straßentunnel Nord und wurde vor dem Vortrieb des ST‑S und EBT‑W aufgezeichnet. Bei diesem Profil wurden 23 Schusspunkte in der Auslage und neun Schusspunkte außerhalb der Auslage registriert. Die Anregung der Wellen erfolgte durch einen Vorschlaghammer entlang der Ulmen.

Durch die Ausrichtung der Geophone (45° Neigungswinkel) an der Tunnelwand war es möglich, sowohl die Ersteinsätze der P‑ als auch der S‑Wellen für beide Profile zu bestimmen. Die Ersteinsätze der Wellenformen wurden mit IXRefrax bestimmt und mithilfe eines in Rayfract implementierten Eikonal Solvers [14] invertiert. Aufgrund der nonlinearen Profilgeometrie der Aufzeichnungen im Presserstollen und Kerpelyflügel musste das Inversionsmodell angepasst werden. Das resultierende Ergebnis (Abb. 2a, b) wurde durch Koordinatentransformation und Verschneidung der Modelle in CloudCompare erzeugt. Die Transformation der Modellkoordinaten erfolgte entlang zweier Achsen, eine in paralleler Ausrichtung zum Kerpelyflügel, die zweite parallel zum Presserstollen.

Abb. 2a, c zeigt die Inversionsmodelle der P‑Wellen Ersteinsätze beider Profile. Die Geschwindigkeiten des Profils im Presserstollen und Kerpelyflügel variieren zwischen 2600 und 6000 m/s. Das Modell zeigt, dass sich zwei Schichten deutlich zueinander abgrenzen lassen. Eine Zone niedrigerer Geschwindigkeiten (2600–4300 m/s) ist nahe der Stollenwand erkennbar, gefolgt von einem abrupten Übergang zu einer Schicht mit hohen Geschwindigkeiten (>5000 m/s). Entlang des Presserstollens weist die Lage mit niedrigen Geschwindigkeiten eine Mächtigkeit bis ca. 2,5 m auf und verbreitert sich im Übergang zum Kerpelyflügel auf bis zu 7 m. In jenem Bereich des Modells, in dem sich der spätere Durchbruch des Verbindungstunnels befindet, ist jedoch keine zweilagige Unterteilung erkennbar. Das Ergebnis der Refraktionstomographie im Straßentunnel Nord ist in Abb. 2c sichtbar. In dieser Grafik zeigt sich im Gegensatz zu den anderen Profilen kein Zweischichtfall, nahe der Ulme sind Geschwindigkeiten zwischen 900 und 3500 m/s erkennbar. Allerdings zeigt sich im Großteil des Profils mit zunehmender Tiefe kein Übergang zu höheren Geschwindigkeiten. Nur ein kleiner Bereich im linken unteren Modellbereich überschreitet 5000 m/s.

Die durch Inversion der S‑Wellen Ersteinsätze resultierenden Modelle sind in Abb. 2b visualisiert. In beiden Darstellungen treten zwei Schichten mit unterschiedlichen Geschwindigkeitsbereichen sehr deutlich hervor. Im rechten Profil zeigt sich ein 2,5–4 m mächtiger, durchgängiger Bereich mit 850–2300 m/s, der abrupt in eine Zone mit Geschwindigkeiten bis zu 3280 m/s übergeht. Dieser Zweischichtfall ist auch im linken Bild deutlich zu erkennen, eine 4–7 m mächtige Schicht (330–1500 m/s) grenzt an eine Zone mit geringeren Durchlaufzeiten (1500–2200 m/s).

Die aus den Ersteinsätzen der S‑Wellen resultierenden Schichtmodelle (Abb. 2b) mit ihren Geschwindigkeitsdifferenzen zeigen deutlich den Übergang der plastischen Zone nahe der Hohlraumwand und den Übergang zum dahinterliegenden, intakten Gebirge. Auch das rechte Profil in Abb. 2a weist diese Tendenz auf, allerdings lässt sich im direkten Vergleich des P‑ und S‑Phasenmodells ein Unterschied in der Mächtigkeit dieser Zonen erkennen, die plastische Zone der S‑Wellen-Tomographie wirkt wesentlich breiter im Vergleich zur P‑Wellen-Tomographie. Das Fehlen eines Geschwindigkeitskontrasts im zentralen Bereich von Abb. 2a bedarf einer genaueren Untersuchung und Analyse. Die Verbreiterung der plastischen Zone im Kreuzungsbereich zwischen Presserstollen und Kerpelyflügel (Abb. 2a, b) kann vermutlich auf eine geologisch bedingte Ursache zurückgeführt werden. In diesem Bereich ist ein Lithologiewechsel vom Sauberger Kalk zur Eisenerz-Formation erkennbar, dieser Übergang von Karbonaten und karbonatführenden Schiefern zu dünnlagigen Metasedimenten ist auch mit einer Änderung der Gesteinscharakteristika verbunden.

Das P‑Wellen Inversionsmodell im ST‑N spiegelt die während des darauffolgenden Vortriebs angetroffenen Bedingungen wider. Die vergleichsweise geringe Geschwindigkeitsänderung im Übergang der plastischen Zone zum dahinterliegenden Gebirge lässt die Vermutung zu, dass in diesem Bereich eine Veränderung der lithologischen Bedingungen zu erwarten ist. Diese Alteration kann entweder durch einen Formationsübergang und damit verbundenen Lithologiewechsel oder einen stärkeren Zerlegungsgrad des auftretenden Gebirges hervorgerufen werden. In diesem Abschnitt wurde während des Vortriebs im Kreuzungsbereich zwischen ST‑N und EBT‑W ein stark zerlegter Formationsbereich aufgefahren.

Um die Signale, die während des Vortriebs erzeugt werden, zu analysieren, wurden vier passive seismische Messkampagnen am Zentrum am Berg durchgeführt. Die Ergebnisse dieser Aufzeichnungen zeigen, dass die verschiedenen Vortriebsprozesse (z. B. Bohren, Sprengen, Schuttern) durch charakteristische Signalmuster gekennzeichnet sind. Abb. 3 zeigt exemplarisch das Signal, welches beim Bohren von Sprengbohrlöchern generiert wird und im Zuge der Vortriebsarbeiten des Verbindungstunnels bei Tunnelmeter 345,8 aufgezeichnet wurde. Die Distanz zwischen den Vortriebsarbeiten und dem Ort der Aufzeichnung (Presserstollen) beträgt ca. 81 m. Das Gerät, das zur Herstellung der Bohrlöcher zum Einsatz kam, ist ein elektro-hydraulischer, zweiarmiger Bohrwagen (Sandvik DT820, Schlagfrequenz des Bohrhammers: 67 Hz). Da die meisten Bohrungen im Tunnelbau durch Drehschlagbohren hergestellt werden, ist eine genauere Untersuchung des durch diese Bohrmethode gewonnenen Signals und seiner spektralen Bandbreite essentiell. Ein Problem dieses Verfahrens ist das limitierte, monochromatische Spektrum, das sich oft auf die Schlagfrequenz und dessen Harmonische beschränkt. Erste Versuche, dieses Signal zu erfassen, zu charakterisieren und zu verbessern wurden von Yokota et al. [15] und Sun et al. [16] unternommen.

Abb. 3 stellt die Erfassung eines Bohrsignals, aufgezeichnet mit einem vertikalen und horizontalen Geophon gegenüber. Darunter (Abb. 3c, d) ist ein kleiner Ausschnitt der Aufzeichnung und ein daraus generiertes Spektrum dargestellt. Die Signale sind sowohl in ihrer Gesamtdauer als auch auf den vergrößerten Ausschnitt bezogen, sehr inhomogen und durch starke Amplitudenschwankungen gekennzeichnet. Auch die Spektren der P‑ (Abb. 3c) und S‑Wellensignale (Abb. 3d) zeigen unterschiedliche Bandbreiten. Die Aufzeichnungen der P‑Wellen zeigen, dass sich die höchsten Amplituden zwischen 50–400 Hz befinden, während die Amplituden der S‑Wellen über die gesamte aufgezeichnete Bandbreite konstant hoch sind und keine nennenswerte Signaldämpfung bei den höheren Signalen feststellbar ist. Die Analyse zeigt ebenfalls, dass eine Verstärkung oder Abschwächung der Amplituden oft mit einer Variation des Spektrums verbunden ist. Diese Effekte sind besonders am Beginn bzw. Ende eines einzelnen Bohrvorgangs zu beobachten und verbreitern die spektrale Bandbreite. Dies ist eine Voraussetzung für eine erfolgreiche Nutzung des Signals als Quellsignal für die seismische Vorauserkundung. Ein Nachteil dieser Aufzeichnungen liegt darin, dass bei Bohrwägen mit mehreren Armen diese oft zeitgleich im Einsatz sind, was die Zuordnung der Signale zu einem einzelnen oder mehreren zeitgleich ablaufenden Vorgängen erschwert.

Eine weitere Methodik, die am Zentrum am Berg erprobt wurde, sind radial um den Hohlraum orientierte Bohrlochradarmessungen. Diese wurden an zwei Messquerschnitten im Verbindungstunnel der Anlage mit einer 100 MHz Antenne durchgeführt. Dazu wurden in jedem Querschnitt 5 Bohrlöcher hergestellt. Um ein möglichst vollständiges Bild zwischen diesen Bohrlöchern zu erhalten, wurde jeweils ein Bohrloch zur Positionierung der Sender- und das zweite für die Empfängerantenne eingesetzt. Die Messungen wurden auf zwei unterschiedliche Arten durchgeführt. Im „zero-offset position (ZOP)“ Modus wurden beide Antennen zeitgleich im Abstand von 0,25 m in den Bohrlöchern bewegt, während für den „multiple offset gather (MOG)“ Modus die Senderantenne in wenigen Schritten mit größeren Distanzen (1 m) bewegt wurde, während die Empfängerantenne in kleineren Schritten (0,25 m) Messdaten aufzeichnet. Die erhobenen Daten sollen den Übergang der plastischen Zone zum intakten Gebirge besser auflösen und den zusätzlichen Informationsgehalt dieser Messgeometrie evaluieren.