Polarisation

In den Kapiteln 1 und 2 haben wir die auf den Maxwell-Gleichungen basierende elektromagnetische Theorie des Lichts eingeführt und festgestellt, daß sie zu Wellengleichungen für die Komponenten des elektrischen Feldvektors E = (E _x , E _y , E _z ) und des magnetischen Feldvektors B = (B _x , B _y , B _z ) führt. Während der vektorielle Charakter der Lichtwellen bei der Herleitung der geometrischen Optik und bei der Beschreibung von Interferenz und Beugimg meist vernachlässigt werden kann, betrachten wir in diesem Kapitel ebenso wichtige optische Phänomene, die nur mit Hilfe eines vektoriellen Modells der transversalen Lichtwellen verstanden und erklärt werden können.